耀变体

耀变体和其他活跃星系核一样，都以物质落入位于寄主星系中央的超大质量黑洞同时产生能量作为其能量的最终产生机制。在引力的作用下，黑洞周围的气体、尘埃、星体朝黑洞下落，由于具有角动量，物质形成了一个围绕黑洞的炙热吸积盘，并进入黑洞。在此过程中，产生了大量以光子、电子、正电子和其它基本粒子形态存在的能量。这个作用区域十分狭小，大约只有10秒差距大小。
此外，在黑洞周围数个秒差距的范围内还会形成一个庞大的不透光圆环，在这个高密度区域内包含着炙热的气体。这些气体从更靠近黑洞的区域中吸收能量，并再次辐射出去。在地球上则可以通过耀变体电磁波谱范围内的谱线探知这些气体。
与吸积盘面相垂直的则是一对从活跃星系核中喷射而出的、携带高能量的相对论性喷流。这对喷流受到了来自吸积盘、强大磁场和强烈辐射压的共同作用，得以保持很好的方向性。在喷流内，高能光子和其它粒子之间相互作用，同时还与强磁场发生作用。这些相对论性喷流能够到达黑洞之外数千秒差距的地方。
耀变体的这些区域都能产生多种可被观测到的能量，其中大部分以非热辐射谱的形式存在，这些辐射谱包括了从频率极低的无线电到能量极高的伽马射线，在某些频率上的辐射甚至被高度极化。这些非热辐射谱包括了从无线电到X射线的同步辐射，以及从X射线到伽马射线的康普顿散射。热辐射谱可在红外线区域达到峰值（其中还包括了微弱的可见光辐射），这种热辐射谱可在光学剧变类星体中观测到，但没有在蝎虎座BL型天体中发现。

耀变体发射的可被观测到的辐射被喷流中的狭义相对论效应所增强了，这个过程被称为相对论性束射。组成喷流的等离子体的速度能达到光速的95%-99%。这并非典型的电子或质子的真实速度，但是由于单个粒子的运动方向不同，结果造成了等离子体的真实速度较低。处于静止参考系中的喷流所产生的光亮亮度与从地球上观测到的光亮亮度取决于喷流的特性——即光亮是由于冲击波还是喷流中的亮点所产生，抑或是喷流中的磁场与运动的粒子相互作用所产生的。
关于束射的简单模型揭示了基本相对论效应与处于静止参考系中的喷流所产生的光亮亮度Se以及从地球上观测的亮度So的关系，这其中还需引进天体物理学中的一个要素——即多普勒因子D。在这里，So与Se×D成比例。下面列出了更多的细节，其中包括多种相对论效应：
相对论性像差（洛伦兹收缩）——像差是狭义相对论作用的结果。在这种情况下，静止参考系中的同方向运动（在该例子中为喷流），在观察者（在该例子中为地球）看来即会在运动的那个轴向产生收缩。
时间膨胀效应（爱因斯坦延缓）——该效应加速了能量的释放过程。如果在耀变体自身的静止参考系中其每分钟发生一次能量喷发，在地球上的观测者看来，则可能变为每10秒中发生一次。
窗口效应——该该效应减缓了物质的推进速度。这种效应发生在喷流稳定的情况下，因为这时从观察者的“窗口”进行观察，作用于结果的要素较少。此时这些要素已经由于多普勒要素而被放大。然而对处于自由传播中的物质点来说，辐射仍会在D要素作用下被加速。
如果喷流和地球观察者的视线存在着5度的交角(θ)，且喷流的速度达到了光速的99.9%，那么地球观察者所观测到的亮度将会是发射亮度的70倍。如果交角(θ)达到了最小值即0度，那么从地球上观测到的亮度则会是发射亮度的600倍。

相对论性束射同时还会产生另外一个重要结果。基于相同的相对论效应，反地球方向的那个喷流的光亮将会变得昏暗朦胧。所以一对两个完全相同的喷流看起来将会极不对称。这在上面的示例中就可得到证明，即交角(θ)大于35度的喷流，从地球上观测到的亮度将会小于处于静止参考系中的喷流实际的发射亮度。
此外，相对论性束射还有一个后果，即活跃星系核以随机喷射方向向四面八方喷射的、实际上均匀分布的物质，在地球上观测则会认为其分布是不均匀的。少部分交角较小的喷流会非常明亮，而其他的则显得暗弱得多。交角若不为90度，在观测中则必然会发现两个喷流的不对称现象。
这就是耀变体与射电群之间的本质联系。即使是两个本质上相同的活跃星系核，如果其中一个的喷流喷射方向接近于地球观察者的视线，另外一个又非如此，则观测结果则会大有不同。

部分耀变体辐射出的伽马射线亮度呈现周期变化，这可能是由星系里的一对相互围绕旋转的超大质量星系黑洞所产生的，这不排除某些星系中心可能有两个互相环绕的星系黑洞。